Cálculo Diferencial e Integral II: Integrales trigonométricas-Producto de potencias de senos y cosenos

Por Miguel Ángel Rodríguez García

Introducción

En las secciones anteriores vimos dos métodos de integración: el método de cambio de variable y la integración por partes, además, en la sección anterior estudiamos las integrales de las funciones trigonométricas básicas. En esta sección veremos integrales trigonométricas que en el integrando contienen producto de potencias de senos y cosenos.

Integrales trigonométricas-Producto de potencias de senos y cosenos

Las integrales trigonométricas incluyen combinaciones algebraicas de las seis funciones trigonométricas básicas, siempre podemos expresar tales integrales en términos de senos y cosenos.

Comenzamos con las integrales del tipo:

$$\int \sin^{n}(x)\cos^{m}(x)dx$$

Donde $m$ y $n$ son enteros no negativos, es decir, números positivos o cero y $m, \space n \space \epsilon \space \mathbb{Z}$. Para esta integral vamos a obtener 3 casos distintos, veamos el primer caso:

Caso 1: Si $n$ es impar

Entonces sabemos que $n$ se puede escribir como: $n=2k+1$ con $k \space \epsilon \space \mathbb{Z}$, por lo que la integral la podemos reescribir como:

$$\int \sin^{n}(x)\cos^{m}(x)dx=\int \sin^{2k+1}(x)\cos^{m}(x)dx=\int \sin^{2k}(x)\sin(x)\cos^{m}(x)dx$$

$$=\int (\sin^{2}(x))^{k}\sin(x)\cos^{m}(x)dx$$

Utilizamos la siguiente relación:

$$\sin^{2}(x)+\cos^{2}(x)=1 \Rightarrow \sin^{2}(x)=1-\cos^{2}(x) \tag{1}$$

Sustituimos en la integral, así:

$$\int \sin^{n}(x)\cos^{m}(x)dx= \int (1-\cos^{2}(x))^{k}\cos^{m}(x)\sin(x)dx$$

Para resolver esta integral tomamos el cambio de variable siguiente:

$$u=\cos(x)$$

Veamos un ejemplo en donde se aplica el caso anterior:

  • $\int \sin^{3}(x)dx$

Vemos que la potencia de la función $\sin(x)$ es impar, por lo que podemos usar la relación entre las funciones seno y coseno $(1)$ dando lugar la siguiente integral:

$$\int \sin^{3}(x)dx=\int \sin^{2}(x)\sin(x)dx=\int (1-\cos^{2}(x))\sin(x)dx$$

Utilizamos el cambio de variable que nos sugieren, sea $u=\cos(x) \Rightarrow du=-\sin(x)dx \Rightarrow -du=\sin(x)dx$. La integral se reescribe como:

$$ \int \sin^{3}(x)dx =-\int (1-u^{2})du=\int u^{2}du-\int du=\frac{u^{3}}{3}-u+C$$

Volvemos a la variable original y tenemos que la resolución de la integral es:

$$\int \sin^{3}(x)dx=\frac{\cos^{3}(x)}{3}-\cos(x)+C$$

Caso 2: Si $m$ es impar

Análogamente, al caso anterior, escribimos a $m$ como $m=2k+1$ con $k \space \epsilon \space \mathbb{Z}$, así:

$$\int \sin^{n}(x)\cos^{m}(x)dx=\int \sin^{n}(x)\cos^{2k+1}(x)dx=\int \sin^{n}(x)\cos^{2k}(x)\cos(x)dx$$

Nuevamente, usamos lo siguiente:

$$\sin^{2}(x)+\cos^{2}(x)=1 \Rightarrow \cos^{2}(x)=1-\sin^{2}(x) \tag{2}$$

Sustituyendo esta relación en la integral a resolver, se obtiene que:

$$\Rightarrow \int \sin^{n}(x)\cos^{m}(x)dx=\int \sin(x)^{n}(1-\sin^{2}(x))^{k}\cos(x)dx$$

Para resolver esta integral se toma el cambio de variable siguiente:

$$u=\sin(x)$$

Veamos un ejemplo en donde se aplica el caso anterior:

  • $\int \sin^{4}(x)\cos^{5}(x)dx$

Vemos que el exponente en el coseno es un número impar por lo que reescribimos el integrando utilizando la relación $(2)$ como:

$$\int \sin^{4}(x)\cos^{4}(x)\cos(x)dx=\int \sin^{4}(x)(1-\sin^{2}(x))^{2}\cos(x)dx$$

Utilizamos el cambio de variable que nos sugiere, sea $u=\sin(x) \Rightarrow du=\cos(x)dx$ la integral se reescribe como:

$$\int u^{4}(1-u^{2})^{2}du=\int u^{4}(1-2u^{2}+u^{4})du=\int u^{4}du-\int 2u^{6}du+\int u^{8}du=\frac{u^{5}}{5}+C_{1}-\frac{2u^{7}}{7}-C_{2}+\frac{u^{9}}{9}+C_{3}$$

Sea $C=C_{1}-C_{2}+C_{3}$

$$\Rightarrow \int u^{4}(1-u^{2})^{2}du=\frac{u^{5}}{5}-\frac{2u^{7}}{7}+\frac{u^{9}}{9}+C$$

Así la resolución de la integral es:

$$\int \sin^{4}(x)\cos^{5}(x)dx=\frac{\sin^{5}(x)}{5}-\frac{2\sin^{7}(x)}{7}-\frac{\sin^{9}(x)}{9}+C$$

Caso 3: si $n$ y $m$ son pares

Entonces a $n$ y $m$ se reescriben como $n=2k$ y $m=2p$ con $k, \space p \space \epsilon \space \mathbb{Z}$, en este caso utilizamos identidades de reducción de potencias [Hipervinculo: Calculo II-Demostración de las siguientes identidades], sustituimos las siguientes relaciones: $$\sin^{2}(x)=\frac{1-\cos(2x)}{2} \tag{3}$$ y $$\cos^{2}(x)=\frac{1+\cos(2x)}{2} \tag{4}$$

Reescribiendo la integral, se tiene que:

$$\int \sin^{n}(x)\cos^{m}(x)dx=\int \sin^{2k}(x)\cos^{2p}(x)dx=\int (\sin^{2}(x))^{k}(\cos^{2}(x))^{p}dx=\int \left ( \frac{1-\cos(2x)}{2} \right )^{k}\left ( \frac{1+\cos(2x)}{2} \right )^{p}dx$$

Por lo que se procede a integrar.

Veamos un ejemplo sencillo en donde se aplica este caso:

  • $\int \sin^{2}(x)\cos^{2}(x)dx$

Utilizamos las sustituciones $(3)$ y $(4)$ como sigue:

$$\int \sin^{2}(x)\cos^{2}(x)dx=\left ( \frac{1-\cos(2x)}{2}\right ) \left (\frac{1+\cos(2x)}{2}\right )=\int \frac{1}{4}dx-\frac{1}{4}\int \cos^{2}(2x)dx \tag{5}$$

La primera integral es directo, en la segunda integral vemos que la potencia en el término de coseno está al cuadrado por lo que podemos sustituir nuevamente la relación $(4)$:

$$\int \cos^{2}(2x)dx=\int \frac{1}{2}(1+\cos(4x))dx=\int \frac{1}{2}dx+\frac{1}{2}\int \cos(4x)dx$$

La primera integral es directa, en la segunda integral utilizamos un cambio de variable, sea $u=4x \Rightarrow du=4dx$ entonces:

$$ \int \frac{1}{2}dx+\frac{1}{2}\int \cos(4x)dx =\frac{x}{2}+C_{2}+\frac{\sin(u)}{8}+C_{3}=\frac{x}{2}+C_{2}+\frac{\sin(4x)}{8}+C_{3}$$

Sustituyendo en $(5)$, tenemos que:

$$\int \sin^{2}(x)\cos^{2}(x)dx=\frac{x}{4}+C_{1}-\frac{1}{4} \left (\frac{x}{2}+C_{2}+\frac{\sin(4x)}{8}+C_{3} \right)$$

Sea $C=C_{1}-C_{2}-C_{3}$, entonces la resolución de la integral es:

$$\int \sin^{2}(x)\cos^{2}(x)dx=\frac{4x}{32}-\frac{\sin(4x)}{32}+C=\frac{1}{32}(4x-\sin(4x))+C$$

Integrales que involucran senos y cosenos de distintos ángulos

Estas integrales son de la forma:

$$\int \cos(mx)\sin(mx)dx$$ $$\int \sin(mx)\sin(nx)dx$$ $$\int \cos(mx)\cos(nx)dx$$

Para resolver estas integrales se recurre a las siguientes identidades trigonométricas:

  1. $$\sin(mx)\sin(nx)=\frac{1}{2}[\cos((m-n)x)-\cos((m+n)x)]$$
  2. $$\cos(mx)\cos(nx)=\frac{1}{2}[\cos((m-n)x)+\cos((m+n)x)]$$
  3. $$\sin(mx)\cos(nx)=\frac{1}{2}[\sin((m-n)x)+\sin((m+n)x)]$$
  4. $$\cos(mx)\sin(nx)=\frac{1}{2}[\sin((m-n)x)-\sin((m+n)x)]$$

[Hipervinculo: Calculo II-Demostración de las anteriores relaciones]

Veamos un ejemplo sencillo:

  • $\int \sin(5x)\cos(4x)dx$

Si comparamos con las identidades trigonométricas mencionadas anteriormente utilizamos la identidad trigonométrica número $(3)$, reescribiendo la integral como:

$$\int \sin(5x)\cos(4x)=\int \frac{1}{2}[\sin((5-4)x)+\sin((5+4)x)]=\frac{1}{2} \int \sin(x) + \frac{1}{2} \int \sin(9x)$$

La primera integral es directa y la segunda integral solo utilizamos un cambio de variable proponiendo $u=9x \Rightarrow \frac{du}{9}=dx$ Asi:

$$\int \sin(5x)\cos(4x)dx=\frac{1}{2}\cos(x)-\frac{1}{2}\frac{1}{9}\cos(9x)+C=\frac{1}{2}\cos(x)-\frac{1}{18}\cos(9x)+C$$

Tarea moral

Los siguientes ejercicios no son para evaluación, pero son ejercicios para que practiques lo aprendido que te ayudaran en el desarrollo del entendimiento del tema, por lo que te invitamos a resolver los siguientes ejercicios propuestos relacionados con el tema visto.

A continuación hay algunos ejercicios para que practiques los conceptos vistos en esta entrada. Te será de mucha utilidad intentarlos para entender más la teoría vista.

  1. $$\int \sin^{3}(x)\cos^{2}(x)dx$$
  2. $$\int \cos^{5}(2x)dx$$
  3. $$\int \sin^{2}(x)\cos^{4}(x)dx$$
  4. $$\int_{0}^{1} \sin^{4}(x)$$
  5. $$\int_{0}^{\frac{\pi }{4}} \sqrt{1+\cos(4x)}dx$$ Hint: Utilice la relación $\cos^{2}(x)=\frac{1+\cos(2x)}{2}$
  6. $$\int \sin(-3x)\sin(2x)dx$$

Más adelante…

En esta sección vimos integrales trigonométricas que involucran potencias de senos y cosenos mostrando los 3 casos en donde se pueden resolver este tipo de integrales, además, vimos integrales que involucran senos y cosenos de distintos ángulos donde se solucionan con las relaciones vistas. En la siguiente sección veremos integrales trigonométricas que involucran potencias de funciones tangente y secante en el integrando y análogamente a esta sección, tendremos varios casos en donde se pueden resolver las integrales trigonométricas que involucran potencias de funciones tangente y secante.

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Cálculo Diferencial e Integral I: Polinomios de Taylor (Parte 2)

Por Karen González Cárdenas

Introducción

En la entrada anterior vimos que el polinomio de Taylor para una función $f$ que se puede derivar $n$ veces en $x=a$, es:
$$T_{a,n}=\sum_{j=0}^{n} \frac{f^{(j)}(a)}{j!}(x-a)^{j}.$$

Además vimos que cumplía con la siguiente igualdad:
$$\lim_{x\to a}\frac{f(x)-T_{a,n}(x)}{(x-a)^{n}}=0$$

que nos indicaba que el polinomio de Taylor es una buena aproximación de la función $f$.

Pero, ¿qué podemos decir de la diferencia $ f(x)-T_{a,n}(x)$? ¿Cuáles son las propiedades que cumple?

A lo largo de esta entrada veremos que dicha diferencia es llamada Residuo de Taylor y que existen un par de formas de escribirlo. También veremos un ejemplo donde se nos pedirá estimar dicho residuo dependiendo del polinomio de Taylor considerado.

Definición del Residuo de Taylor

Retomando uno de los ejemplos anteriores:

En esta imagen vemos que el polinomio de Taylor $T_{2,0}$ se parece mucho a la función $f$ cuando $a=0$, sin embargo, sigue existiendo una diferencia o «error» ya que el polinomio y $f$ no son «idénticas». A dicho error se le conoce formalmente como Residuo de Taylor, veamos su definición:

Definición (Residuo de Taylor): Consideremos una función $f: [x_0,y_0] \rightarrow \r$ de clase $C^{(n)}$. Definiremos al Residuo de Taylor de grado $n$ con centro en $a$ como:
$$R_{n,a}:[x_0,y_0] \rightarrow \r$$
$$R_{n,a}(x)=f(x)-T_{n,a}(x).$$

Nota: Recordemos que una función es de clase $C^{(n)}$ si es $n$ veces derivable y sus $n$ derivadas son continuas.

Vemos que de la definición anterior tenemos que al realizar una aproximación usando polinomios de Taylor para una función $f$ se da la siguiente igualdad :
$$f(x)=T_{n,a}(x)+R_{n,a}(x).$$

Y además si sustituimos $ R_{n,a}(x)=f(x)-T_{n,a}(x)$ en el siguiente límite:
$$ \lim_{x\to a}\frac{f(x)-T_{n,a}(x)}{(x-a)^{n}}=0.$$

Concluimos que:

$$\lim_{x\to a}\frac{R_{n,a}(x)}{(x-a)^{n}}=0.$$

Reescribiendo tenemos que podemos hallar al polinomio de Taylor para una función $f$ considerando:
$$f(x)=T_{n,a}(x)+(x-a)^{n}R^{*}_{n,a}(x)$$
donde $R^{*}_{n,a}(x) = \frac{R_{n,a}(x)}{(x-a)^{n}}$ y el residuo cuando $x$ tiende a $a$ es cero:
$$\lim_{x \to a}R^{*}_{n,a}(x)=0$$

¿De qué forma podemos escribir el Residuo de Taylor?

En el siguiente teorema veremos dos maneras distintas para el residuo: la de Cauchy y la de Lagrange.

Teorema: Consideremos una función $f: [x_0,y_0] \rightarrow \r$ donde $f$ es $n+1$ veces derivable en $(x_0,y_0)$, un punto $a\in [x_0,y_0]$ y un $x \in (x,y_0]$. Entonces existe $t\in (a,x)$ tal que:

  1. $$R_{n,a}(x)=\frac{f^{(n+1)}(t)}{n!}(x-t)^{n}(x-a)$$
    que es la forma del residuo de Cauchy.
  2. $$R_{n,a}(x)=\frac{f^{(n+1)}(t)}{(n+1)!}(x-a)^{n+1}$$
    que es la forma del residuo de Lagrange.

Demostración: Para realizar la prueba de los dos puntos del teorema veremos primero cuál es la derivada del residuo $R_{n,t}$. Por ello consideraremos a la función $Q: [a,x] \rightarrow \r$ como sigue:
\begin{align*}
Q(t)&=R_{n,t}(x)\\
&=f(x)-T_{n,t}(x)\tag{por definición de residuo}\\
&=f(x)-\sum_{j=0}^{n}\frac{f^{(j)}(t)}{j!}(x-t)^{j} \tag{por definición de Taylor}
\end{align*}
Cabe mencionar que estamos considerando fija a $x$.

Observemos lo siguiente, a estos puntos los llamaremos $(*)$ :

  • \begin{align*}
    Q(x)&=f(x)-T_{n,x}(x)\\
    &=f(x)-f(x)\\
    &=0
    \end{align*}
  • $$Q(a)=R_{n,a}(x)$$

Ahora si derivamos a $Q(t)$ respecto de $t$ obtenemos:
\begin{align*}
\dfrac{dQ}{dt}(t)&=0- \sum_{j=0}^{n}\left( \frac{f^{(j+1)}(t)}{j!}(x-t)^{j}- \frac{f^{(j)}(t)}{j!}j (x-t)^{j-1}\right)\\
&=- \sum_{j=0}^{n}\left( \frac{f^{(j+1)}(t)}{j!}(x-t)^{j}-\frac{f^{(j)}(t)}{(j-1)!}(x-t)^{j-1}\right)\\
&=- \left(f^{(1)}(t)(1)-0+f^{(2)}(t)(x-t)-f^{(1)}(t)+\frac{f^{(3)}(t)}{2!}(x-t)^{2}-f^{(2)}(t)(x-t)+\ldots+ \frac{f^{(n+1)}(t)}{n!}(x-t)^{n}-\frac{f^{(n)}(t)}{(n-1)!}(x-t)^{n-1}\right)
\end{align*}

Observamos que los términos se van cancelando, ya que va apareciendo alternadamente positivos y negativos:
\begin{align*}
& =- \left(\cancel{f^{(1)}(t)(1)}-0+f^{(2)}(t)(x-t)-\cancel{f^{(1)}(t)}+\frac{f^{(3)}(t)}{2!}(x-t)^{2}-f^{(2)}(t)(x-t)+\ldots+ \frac{f^{(n+1)}(t)}{n!}(x-t)^{n}-\frac{f^{(n)}(t)}{(n-1)!}(x-t)^{n-1}\right)\\
& =- \left(\cancel{f^{(2)}(t)(x-t)}+\frac{f^{(3)}(t)}{2!}(x-t)^{2}-\cancel{f^{(2)}(t)(x-t)}+\ldots+ \frac{f^{(n+1)}(t)}{n!}(x-t)^{n}-\frac{f^{(n)}(t)}{(n-1)!}(x-t)^{n-1}\right)\\
\end{align*}

Si continuamos cancelando los términos, notamos que el único que nos queda es:
\begin{align*}
&=- \frac{f^{(n+1)}(t)}{n!}(x-t)^{n}
\end{align*}

Concluimos que:
$$Q'(t)=- \frac{f^{(n+1)}(t)}{n!}(x-t)^{n} $$
A la igualdad anterior la llamaremos $(**)$.

Pasemos a probar los puntos $1.$ y $2.$:

  1. Aplicaremos el Teorema del valor medio para la derivada en el intervalo $[a,x]$, así tenemos que existe un $t\in [a,x]$ tal que.
    $$Q'(t)=\frac{Q(x)-Q(a)}{x-a}$$
    Por las observaciones $(*)$ y $(**)$ tendríamos la siguiente igualdad:
    $$-\frac{f^{(n+1)}(t)}{n!}(x-t)^{n}=\frac{0-R_{n,a}(x)}{x-a}$$
    De lo anterior, al simplificar nos queda:
    $$R_{n,a}(x)=\frac{f^{(n+1)}(t)}{n!}(x-t)^{n}(x-a)$$
  2. Ahora usaremos el Teorema del valor medio generalizado o de Cauchy, si tomamos $g(t)=(x-t)^{n+1}$ entonces existe un $t\in (a,x)$ tal que:
    \begin{align*}
    (Q(x)-Q(a))g'(t)=(g(x)-g(a))Q'(t)&\Rightarrow \frac{Q(x)-Q(a)}{g(x)-g(a)}=\frac{Q'(t)}{g'(t)}
    \end{align*}
    Así por $(**)$ ocurre que:
    \begin{align*}
    \frac{Q(x)-Q(a)}{g(x)-g(a)}&=\frac{-\frac{f^{(n+1)}(t)}{n!}\cancel{(x-t)^{n}}}{-(n+1)\cancel{(x-t)^{n}}}\\
    &=\frac{f^{(n+1)}(t)}{n!(n+1)}\\
    &=\frac{f^{(n+1)}(t)}{(n+1)!}
    \end{align*}
    Si ahora consideramos las observaciones dadas en $(*)$ para $Q(x)$ y evaluamos $g(x)$ ocurre que:
    \begin{align*}
    \frac{Q(x)-Q(a)}{g(x)-g(a)}&=\frac{0-Q(a)}{0-g(a)}\\
    &=\frac{Q(a)}{g(a)}
    \end{align*}
    Finalmente tenemos que:
    $$\frac{Q(a)}{g(a)}=\frac{f^{(n+1)}(t)}{(n+1)!} \Leftrightarrow Q(a)=\frac{f^{(n+1)}(t)}{(n+1)!}(x-a)^{n+1}.$$
    Ya que $Q(a)=R_{n,a}(x)$ concluimos:
    $$R_{n,a}(x)=\frac{f^{(n+1)}(t)}{(n+1)!}(x-a)^{n+1}.$$

$\square$

Ahora que hemos terminado la demostración, para los ejercicios que veremos a continuación podremos utilizar la forma del residuo que más nos convenga.

Ejercicios

  1. Consideremos la función $f(x)=e^{x}$ en $a=0$. Estima el error de la aproximación del polinomio de Taylor de grado $2$ para $x=\frac{1}{2}$.

Solución:
Primero obtengamos el Residuo de $f$ utilizando la forma de Lagrange:
\begin{align*}
R_{2,0}\left(\frac{1}{2}\right)&=\frac{f^{(2+1)}(t)}{(2+1)!}\left(\frac{1}{2}-0\right)^{2+1}\\
&= \frac{f^{(3)}(t)}{3!}\left(\frac{1}{2}\right)^{3}\\
\end{align*}

Como la tercera derivada de $f(t)$ es $e^{t}$, sustituyendo nos queda:
\begin{align*}
&= \frac{e^{t}}{3!}\left(\frac{1}{2}\right)^{3}\\
&= \frac{e^{t}}{6}\left(\frac{1}{8}\right)\\
&= \frac{e^{t}}{48}
\end{align*}

Del Teorema que vimos, sabemos que $t\in \left(0,\frac{1}{2}\right)$ por lo que se cumple la desigualdad:
$$ \frac{e^{t}}{48}< \frac{\sqrt{e}}{48}.$$
Observemos además que el valor de $e^{t}$ se encuentra dentro del intervalo:
$$(e^{0},e^{\frac{1}{2}})=(1,\sqrt{e}).$$

Así concluimos que el Residuo está acotado por el valor:
$$ \frac{\sqrt{e^{t}}}{48} \approx 0.034$$
$$\therefore R_{2,0}<0.034$$

De este modo el polinomio de Taylor $T_{2,0}\left(\frac{1}{2}\right)$ de grado $2$ con centro en $0$ para el valor $x=\frac{1}{2}$ aproxima a $f\left(\frac{1}{2}\right)=\sqrt{e}$ con un error menor que $0.034$.

  1. Brinda una aproximación del valor $\sqrt[3]{e^{2}}$ con un error menor a $10^{-4}$.

Solución:
Para resolver este problema vamos a considerar lo siguiente:
\begin{align*}
f(x)&= e^{x} & a&=0 & x&=\frac{2}{3}
\end{align*}

Observamos que en este caso no sabemos cuál es el valor $n$ del grado del polinomio de Taylor, esta variable $n$ es justo la que queremos encontrar. Comenzamos escribiendo el Residuo de Taylor en la forma de Lagrange sustituyendo los valores que sí conocemos:
\begin{align*}
R_{n,0}\left(\frac{2}{3}\right) &=\frac{f^{(n+1)}(t)}{(n+1)!}\left(\frac{2}{3}-0\right)^{n+1}\\
&= \frac{e^{t}}{(n+1)!}\left(\frac{2}{3})^{n+1}\right)\tag{ por $f^{(n+1)}(t)= e^{t}$}\\
\end{align*}

Como $t\in\left(0,\frac{2}{3}\right)$ tenemos la desigualdad:
$$ \frac{e^{t}}{(n+1)!}\left(\frac{2}{3}\right)^{n+1} < \frac{e^{\frac{2}{3}}}{(n+1)!}\left(\frac{2}{3}\right)^{n+1}$$
Donde $ \frac{e^{\frac{2}{3}}}{(n+1)!}\left(\frac{2}{3}\right)^{n+1}$ cumple:
$$ \frac{e^{t}}{(n+1)!}\left(\frac{2}{3}\right)^{n+1} < \frac{e^{\frac{2}{3}}}{(n+1)!}\left(\frac{2}{3}\right)^{n+1} < \frac{e}{(n+1)!}$$
Además como $\frac{e}{(n+1)!}$ es menor que $\frac{3}{(n+1)!}$:
$$ \frac{e^{t}}{(n+1)!}\left(\frac{2}{3}\right)^{n+1} < \frac{e^{\frac{2}{3}}}{(n+1)!}\left(\frac{2}{3}\right)^{n+1} < \frac{e}{(n+1)!}< \frac{3}{(n+1)!} $$

Así por la transitividad de las desigualdades tenemos que el Residuo cumple:
$$R_{n,0}< \frac{3}{(n+1)!}.$$

Sin embargo nos piden que el error sea menor que $10^{-4}$, por lo que necesitamos estudiar la desigualdad:
$$ \frac{3}{(n+1)!} < \frac{1}{10^{4}}.$$

Si reescribimos la desigualdad anterior:
\begin{align*}
\frac{3}{(n+1)!} < \frac{1}{10^{4}} &\Leftrightarrow (3)(10^{4})< (n+1)!\\
&\Leftrightarrow 30 000 < (n+1)!
\end{align*}

Ahora debemos pensar en un valor $n+1 \in \mathbb{N}$ cuyo factorial cumpla con ser mayor que $30 000$, veamos una lista:

\begin{align*}
1!&=1\\
2!&=2\\
3!&= 6\\
4!&= 24\\
5!&=120\\
6!&=720\\
7!&=5040\\
8!&= 40320
\end{align*}

Vemos que si $n+1=8$ ya logramos cumplir con la desigualdad, por lo que cuando consideramos el grado del Polinomio de Taylor $n=7$ para el valor $x=\frac{2}{3}$ cumplimos con que el error es menor a $10^{-4}$.

En la sección de Tarea moral te dejaremos algunos ejercicios que ayudarán a practicar lo estudiado en esta entrada.

Más adelante

Por el momento hemos terminado de revisar los temas concernientes a los polinomios de Taylor para este curso. En Cálculo Diferencial e Integral II revisarás algunos otros resultados. Para la próxima entrada, veremos algunas aplicaciones del Cálculo en el ámbito de la Economía.

Tarea moral

  • Realiza el ejercicio $1$ utilizando la forma de Cauchy para el residuo.
  • Para la función:
    $$g(x)=x\log(1+x).$$
    • Obtén el polinomio de Taylor de grado $n$ con $a=0$.
    • Obtén el Residuo de Taylor utilizando la forma de Lagrange.
    • Da una cota para el error al querer aproximar $10 \log\left(\frac{11}{10}\right)$ al utilizar el polinomio de Taylor de grado $3$.

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Agradecimientos

Trabajo realizado con el apoyo del Programa UNAM-DGAPA-PAPIME PE104522 «Hacia una modalidad a distancia de la Licenciatura en Matemáticas de la FC-UNAM – Etapa 2»

Cálculo Diferencial e Integral II: Integrales trigonométricas básicas

Por Miguel Ángel Rodríguez García

Introducción

Hasta esta sección ya hemos visto dos métodos de integración: cambio de variable e integración por partes, antes de entrar a las integrales trigonométricas o el método de sustitución trigonométrica, hay que saber algunas integrales trigonométricas básicas para entrar a los métodos de integración mencionados.

Integrales trigonométricas básicas

Ya hemos visto dos integrales trigonométricas directas y fundamentales, estas integrales son las siguientes:

$$\int \sin(x)dx=-\cos(x)+C$$

$$\int \cos(x)dx=\sin(x)+C$$

Ahora veremos las integrales indefinidas de las 4 funciones trigonométricas básicas restantes utilizando el método de cambio de variable, empecemos con la función $\tan(x)$.

  • $$\int \tan (x)dx$$

Para integrar esta función sabemos que lo podemos reescribir en término de las funciones $\sin(x)$ y $\cos(x)$, entonces:

$$\int \tan (x)dx=\int \frac{\sin(x)}{\cos(x)}dx$$

Integramos por el método de sustitución haciendo un cambio de variable.

Sea $u=\cos(x) \Rightarrow du=-\sin(x)dx \Rightarrow -du=\sin(x)dx$ entonces tenemos que:

$$\int \tan (x)dx=-\int \frac{du}{u}=-\int \frac{1}{u}du=-ln|u|+C=-ln|\cos(x)|+C$$

$$\therefore \int \tan (x)dx=-ln|\cos(x)|+C$$

  • $$\int \cot(x)dx$$

Para resolver esta integral, nuevamente usamos el truco anterior, reescribimos el integrando en términos de las funciones $\sin(x)$ y $\cos(x)$, entonces:

$$\int \cot(x)dx=\int \frac{\cos(x)}{\sin(x)}dx$$

Hacemos un cambio de variable, sea $u=\sin(x) \Rightarrow du=\cos(x)dx$ entonces tenemos que:

$$\int \cot(x)dx=\int \frac{1}{u}du=ln|u|+C=ln|\sin(x)|+C$$

$$\therefore \int \cot(x)dx=ln|\sin(x)|+C$$

  • $$\int \sec(x)dx$$

Al resolver las integrales anteriores talvez este tentado por cambiar la función $\sec(x)$ en términos de las funciones $\sin(x)$ y $\cos(x)$, pero esto no nos sirve, ya que al hacer esto no encontraremos un cambio de variable adecuado, recordemos que $\sec(x)=\frac{1}{\cos(x)}$. Para resolver esta integral tenemos que multiplicar por $1$, en donde tiene que ser un uno adecuado, veamos:

$$\int \sec(x)dx=\int \sec(x)\left ( \frac{\sec(x)+\tan(x)}{\sec(x)+\tan(x)}\right )dx=\int \frac{\sec^{2}(x)+\sec(x)\tan(x)}{\sec(x)+\tan(x)}dx$$

Integramos por el método de sustitución, hacemos un cambio de variable.

Sea $u=\sec(x)+\tan(x) \Rightarrow du=(\sec(x)\tan(x)+\sec^{2}(x))dx$, entonces:

$$ \int \sec(x)dx =\int \frac{1}{u}du=ln|u|+C=ln|\sec(x)+\tan(x)|+C$$

$$\therefore \int \sec(x)dx=ln|\sec(x)+\tan(x)|+C$$

  • $$\int \csc(x)dx$$

Análogamente, al ejercicio anterior, multiplicamos por un uno adecuado:

$$\int \csc(x)dx=\int \csc(x) \left ( \frac{\csc(x)+\cot(x)}{\csc(x)+\cot(x)} \right )dx=\int \frac{\csc^{2}(x)+\csc(x)\cot(x)}{\csc(x)+\cot(x)}dx$$

Hacemos un cambio de variable.

Sea $u=\csc(x)+\cot(x) \Rightarrow du=(-\csc(x)\cot(x)-\csc^{2}(x))dx=-(\csc(x)\cot(x)+\csc^{2}(x))dx$

$$\int \csc(x)dx=-\int \frac{1}{u}du=-ln|u|+C=-ln|\csc(x)+\cot(x)|+C$$

$$\therefore \int \csc(x)dx=-ln|\csc(x)+\cot(x)|+C$$

Tarea moral

Los siguientes ejercicios no son para evaluación, pero son ejercicios para que practiques lo aprendido que te ayudaran en el desarrollo del entendimiento del tema, por lo que te invitamos a resolver los siguientes ejercicios propuestos relacionados con el tema visto.

Resuelve las siguientes integrales:

  1. $$\int (4\sin(x)-4\sec^{2}(x))dx$$
  2. $$\int \cos(2x-6)dx$$
  3. $$\int e^{x}\cos(e^{x})dx$$
  4. $$\int \csc(3x+1)dx$$
  5. $$\int (\tan(5x)+xcot(4x^{2}+1)+\sec(7x+3))dx$$

A continuación hay algunos ejercicios para que practiques los conceptos vistos en esta entrada. Te será de mucha utilidad intentarlos para entender más la teoría vista.

Más adelante…

Aunque esta sección solo vimos integrales trigonométricas básicas, en las siguientes secciones veremos el método de integrales trigonométricas que contienen producto de potencias de funciones $\sin(x)$ y $\cos(x)$, producto de potencias de funciones $\tan(x)$ y $\cot(x)$ y el método por sustitución trigonométrica, por lo que nos serán útiles las integrales que vimos en esta sección para resolver las integrales por venir.

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Cálculo Diferencial e Integral II: Integración por partes

Por Miguel Ángel Rodríguez García

Introducción

En la sección anterior se vio el teorema de integración por cambio de variable, además de ejercicios utilizando este método de integración para la solución de algunas integrales. En esta sección veremos el teorema de la integración por partes, así como, ejercicios para ejemplificar la solución de integrales empleando este método.

Integración por partes

La integración por partes viene de que en general la integral de un producto no es el producto de las integrales, veamos el ejemplo siguiente:

Sabemos que la integral de las funciones $x$ y $x^{2}$ están dadas como:

$$\int xdx=\frac { { x }^{ 2 } }{ 2 } +C$$ y $$ \int { { x }^{ 2 }dx=\frac { { x }^{ 3 } }{ 3 } +C }$$

Por lo que es claro que: $$ \int { (x\cdot x)dx\neq \int { xdx } \cdot \int { xdx } }$$

Toda regla de derivación tiene una regla de integración correspondiente, en este caso, la regla que corresponde a la regla del producto para la derivación se llama regla para integración por partes para las integrales, enunciado en el siguiente teorema.

Teorema: Integración por partes

Sea $f$ y $g$ funciones, con $f’$ y $g’$ continuas, donde $f’$ y $g’$ representan la primera derivada de $f$ y $g$ respectivamente, entonces:

$$\int { f(x)\cdot g'(x)dx=f(x)\cdot g(x)-\int { f'(x)\cdot g(x)dx } }$$

Demostración:

Por la regla del producto de la derivada de dos funciones, sabemos que:

$$\frac { d }{ dx } \left[ f(x)\cdot g(x) \right] =f'(x)\cdot g(x)+f(x)\cdot g'(x)$$

Integrando en ambos lados de la igualdad:

$$\Rightarrow \int { \frac { d }{ dx } \left[ f(x)\cdot g(x)dx \right] } =\int { [f'(x)\cdot g(x)+f(x)\cdot g'(x)] dx }=\int { f'(x)\cdot g(x)dx } +\int { f(x)\cdot g'(x)dx }$$

Por el teorema fundamental del Cálculo [Hipervínculo: Calculo II- Teorema fundamental del calculo] se tiene que:

$$f(x)\cdot g(x) = \int { f'(x) \cdot g(x)dx } +\int { f(x) \cdot g'(x)dx }$$

$$\Rightarrow \int f(x)\cdot g'(x)dx=f(x)\cdot g(x)-\int f'(x)\cdot g(x)dx \tag{1}$$

Lo cual se demuestra este teorema.

$\square$

A esta fórmula $(1)$ se le conoce como integración por partes. Existen reglas nemotécnicas para aprenderse la fórmula anterior. Sea $u=f(x)$ y $v=g(x)$ entonces la fórmula anterior se reescribe como:

$$\int u\cdot dv =u\cdot v-\int v \cdot du \tag{2}$$

Por lo que la idea de esta integración por partes es proponer un cambio de variable $u$ de tal forma que al derivarlo y multiplicarlo por $v$ que es la antiderivada de $dv$, sea una integral más sencilla de resolver y no viceversa.

Para el caso, cuando tenemos una integral definida utilizando este método se tiene que, por el segundo teorema fundamental del Cálculo [Hipervínculo: Calculo II-Segundo Teorema fundamental del calculo] se puede evaluar la fórmula de integración por partes, suponiendo que $f’$ y $g’$ son continuas en un intervalo $[a,b]$, obtenemos:

$$\int_{a}^{b}f(x)\cdot g'(x)dx=f(x)\cdot g(x)\bigg|_{a}^{b}-\int_{a}^{b}f'(x)\cdot g(x)dx \tag{3}$$

La demostración a esta relación se puede basar en la demostración del teorema de integración por partes, por lo cual puede ser un ejercicio de tarea moral para mostrarlo.

Veamos unos ejemplos para ejemplificar el método de la integración por partes.

Ejemplos

  • $\int { \ln { (x) } dx }$

Tenemos que proponer un cambio de variable de tal forma que la integral resultante sea una integral más sencilla de resolver, proponemos a $u=\ln { (x) } \Rightarrow du=\frac { 1 }{ x }$ y sea $dv=1 \Rightarrow v=x$ Reemplazando estos términos en la fórmula $(2)$ tenemos que:

$$\int { \ln { (x) } dx }=x\ln { (x) }-\int { \frac { 1 }{ x } xdx }$$

Vemos que al aplicar esta fórmula conduce a una integral más sencilla y sabemos que:

$$\int { \frac { 1 }{ x } xdx }=\int { 1 dx }=x+C$$

Con $C$ la constante de integración, así:

$$\int \ln { (x) } dx=x\ln { (x) }-x+C=x\left[ \ln (x)-1\right]+C $$

  • $\int { { x }^{ 2 }{ e }^{ x }dx }$

Sea $u={ x }^{ 2 } \Rightarrow du=2x$ y $dv={ e }^{ x } \Rightarrow v={ e }^{ x }$

Sustituyendo en la fórmula $(2)$ tenemos que:

$$\int { { x }^{ 2 }{ e }^{ x }dx }={ x }^{ 2 }{ e }^{ x }-2\int x { e }^{ x }dx \tag{4}$$

Vemos que la nueva integral es menos complicada, ya que el exponente de $x$ se redujo en 1, por lo que volvemos a integrar por partes fijándonos solamente en la integral por resolver.

$\int x { e }^{ x }dx$

Sea $u=x \Rightarrow du=1$ y sea $dv={ e }^{ x } \Rightarrow v={ e }^{ x }$ por lo que:

$$\int { x { e }^{ x }dx }=x \cdot { e }^{ x } -\int { 1\cdot { e }^{ x }dx }$$

Sabemos que: $$\int { { e }^{ x }dx={ e }^{ x }+C }$$

Con $C$ la constante de integración, así:

$$\int { x { e }^{ x } dx }=x \cdot { e }^{ x }-{ e }^{ x }+C={ e }^{ x }\left[ x-1 \right] +C $$

Sustituyendo en la integral que queremos resolver $(4)$, tenemos que:

$$\int { { x }^{ 2 }{ e }^{ x }dx } = { x }^{ 2 }{ e }^{ x }-2\left[{ e }^{ x }\left[ x-1 \right] +C\right] = { x }^{ 2 }{ e }^{ x }-2x{ e }^{ x }+2{ e }^{ x }+C=e^{x} \left[x^{2}-2x+2\right]+C$$

  • $\int { { e }^{ x }\sin(x)dx}$

Sea $u=\sin(x) \Rightarrow du=\cos(x)$ y sea $dv={ e }^{ x } \Rightarrow v={ e }^{ x }$, obtenemos lo siguiente:

$$\int { { e }^{ x }\sin(x)dx}={ e }^{ x }\sin(x)-\int { { e }^{ x }\cos(x)dx}\tag{5}$$ Obtenemos una nueva integral por lo que integramos nuevamente por partes, así que nos enfocamos en solucionar esta integral:

$\int e^{x}\cos(x)dx$

Sea $u=\cos(x) \Rightarrow du=-\sin(x)$ y sea $dv={ e }^{ x } \Rightarrow v={ e }^{ x }$ así obtenemos:

$$\int { e }^{ x }\cos(x)dx={ e }^{ x }\cos(x)+\int { { e }^{ x }\sin(x)dx}$$

Por lo que sustituimos el resultado de esta integral a la integral que queremos resolver $(5)$. Veamos lo siguiente:

$$\int { e }^{ x }\sin(x)dx={ e }^{ x }\sin(x)-\left[ { e }^{ x }\cos(x)+\int { e }^{ x }\sin(x)dx \right]={ e }^{ x }\sin(x)-{ e }^{ x }\cos(x)-\int { e }^{ x }\sin(x)dx$$

Al ser una igualdad podemos pasar sumando la integral obteniendo lo siguiente:

$$2\int { { e }^{ x }\sin(x)dx}={ e }^{ x }\sin(x)-{ e }^{ x }\cos(x)$$

$$\Rightarrow \int { { e }^{ x }\sin(x)dx}=\frac {{ e }^{ x }\sin(x)-{ e }^{ x }\cos(x) }{2 }$$

  • $\int _{ 0 }^{ 1 }{ { x }^{ 2 }ln(x)dx }$

Utilizamos la fórmula $(3)$ para este tipo de integrales definidas, por lo que proponemos lo siguiente:

Sea $u=ln(x) \Rightarrow du=\frac { 1 }{ x }$ y $v={ x }^{ 2 }\Rightarrow dv=\frac { { x }^{ 3 } }{ 3 }$

Así, utilizando la igualdad $(3)$, obtenemos:

$$\int _{ 0 }^{ 1 }{ { x }^{ 2 }ln(x)dx }=\frac{x^{3}}{3}ln(x)\bigg|_{0}^{1}-\int_{0}^{1}\frac{x^{3}}{3}\frac{1}{x}dx$$

La integral nueva es una integral polinómica, fácil de resolver, por lo que integramos directamente obteniendo el resultado de la integral como:

$$\Rightarrow \int_{ 0 }^{ 1 }{ { x }^{ 2 }ln(x)dx }=\frac{x^{3}}{3}ln(x)\bigg|_{0}^{1}-\frac{1}{3}\int_{0}^{1}x^{2}dx=\left[ 0-0 \right]-\left[ \frac { 1 }{ 3 }\frac { { x }^{ 3 } }{ 3 } \right]\bigg|_{ 0 }^{ 1 }= -\frac{1}{9}$$

Existe una regla nemotécnica en el cual se recomienda que para integrar con el método de integración por partes se puede escoger la función $u$ de acuerdo con el orden de la nomenclatura «ILATE», que significa lo siguiente:

Inversa trigonométrica.

Logarítmicas.

Algebraicas.

Trigonométricas.

Exponencial.

Tarea moral

Los siguientes ejercicios no son para evaluación, pero son ejercicios para que practiques lo aprendido que te ayudaran en el desarrollo del entendimiento del tema, por lo que te invitamos a resolver los siguientes ejercicios propuestos relacionados con el tema visto.

Resuelve las siguientes integrales:

A continuación hay algunos ejercicios para que practiques los conceptos vistos en esta entrada. Te será de mucha utilidad intentarlos para entender más la teoría vista.

  1. $$\int x\cos(x)dx$$
  2. $$\int ln^{2}(x)$$
  3. $$\int x^{4}e^{x}dx$$
  4. $$\int_{0}^{4}\frac{x}{e^{x}}$$
  5. $$\int_{0}^{1} \frac{1}{\tan(x)}dx$$

Más adelante…

Es importante comprender estos métodos de integración, ya que veremos más métodos de integración y por consecuente en la resolución de una integral puede llegarse a aplicar varios métodos de integración al resolver una integral.

La integración por partes es muy útil cuando se puede encontrar que al hacer el cambio de variable la integral a resolver sea más sencilla que la integral original. En la siguiente entrada veremos integrales trigonométricas básicas que necesitamos saber para ver las integrales trigonométricas que contienen productos de funciones trigonométricas.

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Cálculo Diferencial e Integral I: La regla de L’Hôpital

Por Juan Manuel Naranjo Jurado

Introducción

Esta entrada es la última de la unidad, y la dedicaremos a demostrar uno de los resultados ampliamente usado en el cálculo de límites para los casos donde existen indeterminaciones de los tipos $0/0$ e $\infty/\infty$; este tipo de límites es posible resolverlos mediante de la derivada.

Teorema del Valor Medio Generalizado

Antes de probar la Regla de L’Hôpital, probaremos una generalización del teorema del valor medio, también conocido como teorema del Valor Medio de Cauchy. Para ello, primero revisemos el siguiente teorema.

Teorema. Sean $f,g: [a,b] \to \RR$, tal que $f(a)=g(a)=0$ de tal manera que $g(x) \neq 0$ para $a<x<b$. Si $f$ y $g$ son derivables en $a$ y $g'(a) \neq 0$, entonces el límite de $f/g$ en $a$ existe y es igual a $f'(a)/g'(a)$. Por tanto,

$$\lim_{x \to a^+} \frac{f(x)}{g(x)} = \frac{f'(a)}{g'(a)}.$$

Demostración.

Puesto que $f(a) = g(a) = 0$, el cociente $\frac{f(x)}{g(x)}$ para $a<x<b$ puede escribirse como sigue

$$\frac{f(x)}{g(x)} = \frac{f(x)-f(a)}{g(x)-g(a)} = \frac{ \frac{f(x)-f(a)}{x-a} }{ \frac{g(x)-g(a)}{x-a} }.$$

Aplicando el límite, tenemos que

$$\lim_{x \to a^+} \frac{f(x)}{g(x)} = \frac{\lim\limits_{x \to a^+} \frac{f(x)-f(a)}{x-a} }{ \lim\limits_{x \to a^+} \frac{g(x)-g(a)}{x-a} } = \frac{f'(a)}{g'(a)}.$$

$\square$

Teorema del Valor Medio de Cauchy. Sean $f,g: [a,b] \to \RR$, ambas funciones continuas en $[a,b]$ y derivables en $(a,b)$, y supongamos que $g'(x) \neq 0$ para todo $x$ en $(a,b)$. Entonces existe $c$ en $(a,b)$ tal que

$$\frac{f(b)-f(a)}{g(b)-g(a)} = \frac{f'(c)}{g'(c)}.$$

Demostración.

Notemos que como $g'(x) \neq 0$ para todo $x \in (a,b)$, del teorema de Rolle se sigue que $g(a) \neq g(b)$. Para $x$ en $[a,b]$, definimos

$$h(x) = \frac{f(b)-f(a)}{g(b)-g(a)} (g(x)-g(a))-(f(x)-f(a)).$$

De esta forma, se tiene que $h$ es continua en $[a,b]$, derivable en $(a,b)$ y $h(a)=h(b)=0$. Nuevamente, por el teorema de Rolle se sigue que existe un punto $c \in (a,b)$ tal que

$$0 = h'(c) = \frac{f(b)-f(a)}{g(b)-g(a)} g'(c)-f'(c).$$

Puesto que $g'(c) \neq 0$, podemos dividir la expresión anterior entre $g'(c)$, con lo que obtenemos

\begin{gather*}
\frac{0}{g'(c)} =\frac{ \frac{f(b)-f(a)}{g(b)-g(a)}g'(c)-f'(c) }{g'(c)}. \\ \\
\Rightarrow 0 = \frac{f(b)-f(a)}{g(b)-g(a)}-\frac{f'(c)}{g'(c)}. \\ \\
\therefore \frac{f'(c)}{g'(c)} = \frac{f(b)-f(a)}{g(b)-g(a)}.
\end{gather*}

$\square$

Regla de L’Hôpital

Demostraremos la regla de L’Hôpital empleando límites por la derecha, pero los resultados se extienden de forma análoga al límite por la izquierda.

Regla de L’Hôpital. Sean $a$, $b \in \RR$ tales que $a<b$ y sean $f$, $g$ funciones derivables en $(a,b)$ tales que $g'(x) \neq 0$ para todo $x \in (a,b)$. Supongamos que

$$\lim_{x \to a^+} f(x) = 0 = \lim_{x \to a^+} g(x).$$

$i)$ Si $\lim\limits_{x \to a^+} \frac{f'(x)}{g'(x)} = L \in \RR$, entonces $\lim\limits_{x \to a^+} \frac{f(x)}{g(x)} = L.$

$ii)$ Si $\lim\limits_{x \to a^+} \frac{f'(x)}{g'(x)} = \infty$, entonces $\lim\limits_{x \to a^+} \frac{f(x)}{g(x)} = \infty.$

De forma análoga, se tiene que si $\lim\limits_{x \to a^+} \frac{f'(x)}{g'(x)} = – \infty$, entonces $\lim\limits_{x \to a^+} \frac{f(x)}{g(x)} = – \infty.$

Demostración.

Si $a < \alpha < \beta < b$, entonces el teorema de Rolle implica que $g(\beta) \neq g(\alpha)$.

Por el teorema del Valor Medio de Cauchy, existe $u \in (\alpha, \beta)$, tal que

$$\frac{f(\beta)-f(\alpha)}{g(\beta)-g(\alpha)} = \frac{f'(u)}{g'(u)}. \tag{1}$$

$i)$ Por hipótesis, sabemos que $$\lim_{x \to a^+} \frac{f'(x)}{g'(x)} = L$$

con $L \in \RR$.

Sea $\varepsilon > 0$. entonces existe $c \in (a,b)$ tal que

$$\left| \frac{f'(u)}{g'(u)} – L \right|< \varepsilon \text{ para } u \in (a,c).$$

Usando $(1)$, se tiene que

$$\left| \frac{f(\beta)-f(\alpha)}{g(\beta)-g(\alpha)}-L \right| < \varepsilon \text{ para } a < \alpha < \beta < c.$$

Además, por hipótesis sabemos que $\lim\limits_{\alpha \to a^+} f(\alpha) = 0$ y $\lim\limits_{\alpha \to a^+} g(\alpha) = 0.$ Así, de la expresión anterior se sigue que

$$\left| \frac{f(\beta)}{g(\beta)}-L \right| < \varepsilon \text{ para } \beta \in (a,c).$$

$$\therefore \lim_{x \to a^+} \frac{f(x)}{g(x)} = L.$$

$ii)$ Veremos el caso $\lim\limits_{x \to a^+} \frac{f'(x)}{g'(x)} = \infty$. El caso $\lim\limits_{x \to a^+} \frac{f'(x)}{g'(x)} = – \infty$ es análogo. Sea $M>0$, Como $$\lim_{x \to a^+} \frac{f'(x)}{g'(x)} = \infty.$$

Entonces existe $c \in (a,b)$ tal que

$$\frac{f'(u)}{g'(u)} >M \text{ para } u \in (a,c).$$

Nuevamente, por $(1)$ se tiene que

$$\frac{f(\beta)-f(\alpha)}{g(\beta)-g(\alpha)} > M \text{ para } a < \alpha < \beta < c.$$

Además, por hipótesis sabemos que $\lim\limits_{\alpha \to a^+} f(\alpha) = 0$ y $\lim\limits_{\alpha \to a^+} g(\alpha) = 0.$ Así, de la expresión anterior se sigue que

$$\frac{f(\beta)}{g(\beta)} > M \text{ para } \beta \in (a,c).$$

$$\therefore \lim_{x \to a^+} \frac{f(x)}{g(x)} = \infty.$$

$\square$

Hay diversas extensiones de la regla de L’Hôpital. En particular, enunciaremos el siguiente.

Teorema. Sean $a$, $b \in \RR$ tal que $a < b$ y sean $f$, $g$ funciones derivables en $(a,b)$ tales que $g'(x) \neq 0$ para todo $x \in (a,b).$ Supongamos que

$$\lim_{x \to a^+} f(x) = \pm \infty = \lim_{x \to a^+} g(x) $$

$i)$ Si $\lim\limits_{x \to a^+} \frac{f'(x)}{g'(x)} = L \in \RR$, entonces $\lim\limits_{x \to a^+} \frac{f(x)}{g(x)} = L.$

$ii)$ Si $\lim\limits_{x \to a^+} \frac{f'(x)}{g'(x)} = \infty$, entonces $\lim\limits_{x \to a^+} \frac{f(x)}{g(x)} = \infty.$

De forma análoga, se tiene que si $\lim\limits_{x \to a^+} \frac{f'(x)}{g'(x)} = – \infty$, entonces $\lim\limits_{x \to a^+} \frac{f(x)}{g(x)} = – \infty.$

Procederemos ahora a revisar algunos ejemplos de límite donde aplicaremos la regla de L’Hôpital.

Ejemplo 1. Calcula el límite $$\lim_{x \to 1} \frac{ln(x)}{x-1}.$$

Sabemos que las funciones $f(x) = ln(x)$ y $g(x) = x-1$ son derivables en todo su dominio, en particular podemos considerar el intervalo $(0, b)$ con $b > 1$ para ambas. Y notemos que si $g(x) = x-1$, entonces $g'(x) = 1$. Por lo tanto, para todo $x \in (0,b)$ se tiene que $g'(x) \neq 0.$

Además como ambas funciones son continuas, se tiene que

$$\lim_{x \to 1} ln(x) = 0 \qquad \text{y} \qquad \lim_{x \to 1} x-1= 0.$$

Aplicando la Regla de $L’Hôpital$, tenemos

\begin{align*}
\lim_{x \to 1} \frac{ln(x)}{x-1} & = \lim_{x \to 1} \frac{(ln(x))’}{(x-1)’} \\ \\
& = \lim_{x \to 1} \frac{1/x}{1} \\ \\
& = 1.
\end{align*}

Ejemplo 2. Calcula el límite $$\lim_{x \to 0} \frac{ e^x-1}{x}.$$

Sabemos que las funciones $f(x) = e^x-1$ y $g(x) = x$ son derivables en todo su dominio, en particular podemos considerar el intervalo $(a, b)$ con $a < 0$ y $b > 0$ para ambas. Y notemos que si $g(x) = x$, entonces $g'(x) =1$. Por lo tanto, para todo $x \in (a,b)$ se tiene que $g'(x) \neq 0.$

Además como ambas funciones son continuas, se tiene que

$$\lim_{x \to 0} e^x – 1= 0 \qquad \text{y} \qquad \lim_{x \to 0} x= 0.$$

Aplicando la Regla de $L’Hôpital$, tenemos

\begin{align*}
\lim_{x \to 0} \frac{ e^x-1}{x} & = \lim_{x \to 0} \frac{(e^x-1)’}{(x)’} \\ \\
& = \lim_{x \to 0} \frac{e^x}{1} \\ \\
& = e^0 \\ \\
&= 1.
\end{align*}

Más adelante…

En la siguiente unidad estudiaremos las aplicaciones prácticas de la derivada con lo cual podrás relacionar toda la abstracción revisada con la «realidad». Se revisará la manera en que se puede usar el cálculo en ámbitos diversos, desde física hasta economía.

Tarea moral

A continuación hay algunos ejercicios para que practiques los conceptos vistos en esta entrada. Te será de mucha utilidad intentarlos para entender más la teoría vista.

  • Sea $f(x) = x^2sen(1/x)$ para $x \neq 0$ y $f(0) = 0$. Sea $g(x) = sen(x)$ para $x \in \RR$. Demuestra que $\lim\limits_{x \to 0} \frac{f(x)}{g(x)} = 0$ pero que el límite $\lim\limits_{x \to 0} \frac{f'(x)}{g'(x)}$ no existe.
  • Evalúa los límites donde el cociente está definido en el dominio $(0, \pi/2)$
    • $$\lim_{x \to 0^+} \frac{ln(x+1)}{sen(x)}.$$
    • $$\lim_{x \to 0^+} \frac{tan(x)}{x}.$$
    • $$\lim_{x \to 0^+} \left( \frac{1}{x}-\frac{1}{sen(x)} \right).$$
    • $$\lim_{x \to 0^+} \frac{ln(cos(x))}{x}.$$

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Agradecimientos

Trabajo realizado con el apoyo del Programa UNAM-DGAPA-PAPIME PE104522 «Hacia una modalidad a distancia de la Licenciatura en Matemáticas de la FC-UNAM – Etapa 2»